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步骤403、求解孔隙水排出引起的煤基质收缩下的应变量式(10)中，c1是第一层吸附的水分子浓度，c2是第一层吸附的水分子浓度，cs是1千克煤基质上水分子的吸附位数目，k1是第一层吸附下的平衡常数，k2是第二层吸附下的平衡常数，ag是水活跃系数，ρ是煤基质的密度，v0是因1摩尔水分子吸附引起的煤基质体积变化量；

步骤404、建立煤储层在近井地带非饱和单相流动阶段下的煤层气井气水渗透率表征模型：

式(11)中：k是渗透率，k0是初始渗透率，b是气体滑脱系数，是平均压力，cf是煤岩割理的压缩系数，ν是泊松比，p是储层压力，p0是原始储层压力，e是煤岩弹性模量，是原始气体压力条件下因气体吸附引起的煤基质膨胀量，τ是扩散时间，t是时间，ρ是煤基质的密度，v0是因1摩尔水分子吸附引起的煤基质体积变化量，cs是1千克煤基质上水分子的吸附位数目，k1是第一层吸附下的平衡常数，k2是第二层吸附下的平衡常数，ag是水活跃系数。

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如图4和图5所示，随着进一步的生产，井底流压继续降低，压降漏斗持续向外扩展，煤层气井的波及范围不断扩大。与此同时，近井区域压力不断降低，逐渐接近临界解吸压力，当近井区域压力低于临界解吸压力时，近井区域内初始状态下的吸附气会发生解吸并不断进入煤岩割理，以微小气泡的形式附存在割理及煤层壁面，但这些小气泡互相独立，没有形成相对大的气柱，气相饱和度较小，不足以形成连续气流，故此时储层渗流仍为单相水流动。但此时近井区域单相水的渗流能力出现了一定程度的降低，原因在于解吸出的微小气泡虽不能流动，但附存在渗流通道中，占据了一部分单相水的渗流通道。如果利用相渗曲线进行解释，可以认为气体进入割理，使得水相渗透率越小，此区间内气相渗透率仍然为0，水相渗透率小于1。

在一个实施例中，煤储层在近井地带气水两相流动阶段和单相气流动阶段时煤层气井气水渗透率的计算包括以下步骤：